| ся в окружающем мире; это сближает их взгляды с субъективно-идеалистич. "иероглифов теорией". Сантаяна, Дрейк, Стронг и Роджерс понимают под "данным" абстрактное понятие - логич. "сущность" вещи, к-рая в случае правильного познания может совпадать с реальной сущностью вещи. Здесь идеальные "сущности" приобретают онтологич. характер, что приводит к своеобразному варианту платонизма. Особую позицию занимает Селлерс, отождествляющий "данное" с адекватным отражением в сознании внеш. мира, что ведёт его к материалистич. трактовке процесса познания.
Лит.: Богомолов А. С., Англоамериканская буржуазная философия эпохи империализма, М., 1964, гл. 8; Лука-нов Д. М.. Гносеология американского "реализма", М., 1968; Юдина Н. С., Концепция реальности в американском "критическом реализме", "философские науки", 1958, № 2; Н i с k s G. D., Critical realism, L., 1938. Д. М. Луканов.
КРИТИЧЕСКИЙ РЕАЛИЗМ, направление (метод) в реалистич. лит-ре и иск-ве 19-20 вв. Понятие К. р. воспринято сов. литературоведением и искусствоведением от М. Горького, употребившего выражение К. р. (1934) для акцентирования обличительной направленности реалистич. лит-ры 19 в. Однако обличит. пафос К. р. никоим образом не исключает в реалистич. иск-ве 19-20 вв. утверждающего начала. См. в ст. Реализм.
Лит.: Лаврецкий А.. О судьбе одного литературоведческого термина, "Изв. АН СССР. Отделение литературы и языка".
1957, т. 16, в. 1; Николаев П., Реализм как теоретике-литературная проблема, в кн.: Советское литературоведение за 50 лет, М., 1967.
КРИТИЧЕСКИЙ ТОК в сверхпроводниках, предельное значение постоянного незатухающего электрич. тока в сверхпроводящем образце, при достижении к-рого вещество образца переходит в нормальное, несверхпроводящее состояние. Т. к. в нормальном состоянии вещество обладает конечным электрическим сопротивлением, то после перехода возникает рассеяние (диссипация) энергии тока, приводящее к нагреву образца.
В массивных сверхпроводниках I рода с размерами, много большими глубины проникновения магнитного поля, К. т. Iк соответствует току, который создаёт критическое магнитное поле Нк на поверхности сверхпроводника. При этом сверхпроводник переходит в промежуточное состояние, в к-ром часть вещества находится в нормальном, а часть - в сверхпроводящем состоянии. При наличии тока границы между сверхпроводя-щими и нормальными областями находятся в движении. В силу Мейснера эффекта магнитное поле становится переменным и возникает индукционное электрич. поле, обусловливающее диссипацию энергии в проводнике.
В случае сверхпроводников II рода различают два значения К. т. (IK,1 и IK,2). В идеальном сверхпроводнике (не содержащем дефектов кристаллич. решётки) при Iк,1 магнитная индукция становится отличной от нуля, магнитное поле проникает в сверхпроводник. Проникшее поле имеет вид нитей с квантованным магнитным потоком, вокруг к-рых циркулируют сверхпроводящие токи (т. н. вихревые нити). Диссипация энергии в этом случае связана с изменением магнитного поля во времени из-за движения вихревых нитей и с соответствующим индукционным электрич. полем. В реальных сверхпроводниках II рода (с дефектами кристаллич. решётки) омическое сопротивление возникает при Iк,2>Iк,1, т. к. дефекты препятствуют движению вихревых нитей. Подробнее см. в ст. Сверхпроводимость. С. В. Иорданский.
КРИТИЧЕСКОЕ ДАВЛЕНИЕ, давление вещества (или смеси веществ) в его критическом состоянии. При давлении ниже К. д. система может распадаться на две равновесные фазы - жидкость и пар. При К. д. теряется физ. различие между жидкостью и паром, вещество переходит в однофазное состояние. Поэтому К. д. можно определить ещё как предельное (наивысшее) давление насыщенного пара в условиях сосуществования жидкой фазы и пара. К. д. представляет собой физи-ко-химич. константу вещества. Значения К. д. Рк нек-рых веществ приведены в ст. Критическая точка. Критич. состояние смесей отличается зависимостью К. д. от состава и, т. о., осуществляется не в единств. критической точке, а на кривой, все точки к-рой характеризуются критич. значениями давления, темп-ры и концентрации.
КРИТИЧЕСКОЕ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ в сверхпроводниках, характерное значение напряжённости магнитного поля Нк, выше к-рого происходит полное или частичное проникновение магнитного поля в сверхпроводник. При Н<НК магнитное поле в сверхпроводник не проникает, его экранирует поверхностный сверхпроводящий ток (Мейснера эффект).
В сверхпроводниках I рода, к которым относится большинство чистых металлов, вещество переходит в нормальное, несверх-проводящее состояние при Н>НК (фазовый переход I рода). Соответствующее этому переходу К. м. п. Нк связано с разностью свободных энергий нормальной (FH) и сверхпроводящей (Fсn) фаз соотношением Fн - Fcп = Н2к/ 8п.
Наибольшее значение Нк у чистых металлов достигает сотен гс. Если магнитное поле оказывается равным Нх только в нек-рых точках поверхности сверхпроводника II рода, то в нём возникает промежуточное состояние (чередование сверхпроводящей и нормальной фаз).
В сверхпроводниках II рода (в основном это сплавы) проникновение магнитного поля начинается с образования вихревых нитей, в сердцевине к-рых в основном сосредоточено магнитное поле. При этом вещество ещё не теряет сверх-проводящих свойств, и в нём текут токи, частично экранирующие внешнее поле. Соответствующее началу проникновения К. м. п. Hк,1 меньше термодинамич. критического поля Hк для этих веществ. Полное проникновение магнитного поля в сверхпроводник наступает при Нk,2, к-рое может быть как меньше, так и больше Нк. В т. н. жёстких сверхпроводниках, из к-рых наиболее известны сплавы на основе ниобия, К. м. п. Нк,2 Нк,1и достигает сотен тыс. гс. При значениях поля HK,1 и Нк,2 происходят фазовые переходы II рода. Подробнее см. Сверхпроводимость. С. В. Иорданский.
КРИТИЧЕСКОЕ СОСТОЯНИЕ, 1)предельное состояние равновесия двухфазных систем, в к-ром обе сосуществующие фазы становятся тождественными по своим свойствам; 2) состояние вещества в точках фазовых переходов II рода. К. с., являющееся предельным случаем равновесия двухфазных систем, наблюдается в чистых веществах при равновесии жидкость - газ, а в растворах - при фазовых равновесиях газ - газ, жидкость - жидкость, жидкость - газ, твёрдое тело - твёрдое тело. На диаграммах состояния К. с. соответствуют предельные точки на кривых равновесия фаз (рис. 1, а и б)-т. н. критические точки. Согласно фаз правилу критическая точка изолирована в случае двухфазного равновесия чистого вещества, а, напр., в случае бинарных (двойных) растворов критич. точки образуют критич. кривую в пространстве термодинамич. переменных (параметров состояния). Значения параметров состояния, соответствующие К. с., наз. критическими - критич. давление РК, критич. темп-pa Тк, критич. объём VK, критич. состав хк и т. д.
С приближением к К. с. различия в плотности, составе и др. свойствах сосуществующих фаз, а также теплота фазового перехода и межфазное поверхностное натяжение уменьшаются и в критич. точке равны нулю.
В том случае, когда кривая сосуществования фаз заканчивается критич. точкой, оказывается принципиально возможным перевести вещество из одной фазы в другую, минуя область расслоения на две фазы (напр., газ превратить в жидкость, изменяя его состояние по линии АВ на рис. 1,а, т. е. минуя область, где одновременно существуют газ и жидкость). Сжижение (конденсацию) газов возможно осуществить лишь после их охлаждения до темп-р, меньших Тк.
В двухкомпонентных системах характерные для К. с. явления наблюдаются не только в критич. точке равновесия жидкость - газ, но и в т. н. критич. точках растворимости, где взаимная растворимость компонентов становится неограниченной. Существуют двойные жидкие системы как с одной, гак и с двумя критич. точками растворимости - верхней и нижней (рис. 2, а и о). Эти точки являются температурными границами области расслаивания жидких смесей на фазы различного состава. Аналогичной способностью к расслаиванию при определённой критич. темп-ре обладают нек-рые растворы газов и твёрдые растворы.
Переход системы из однофазного состояния в двухфазное вне критической точки и изменение состояния в самой критической точке происходят существенно различным образом. В первом случае при расслоении на две фазы переход начинается с появления (или исчезновения) бесконечно малого количества второй фазы с конечным отличием её свойств от свойств первой фазы, что сопровождается выделением или поглощением теплоты фазового перехода.
Рис. 1.0 - диаграмма состояния чистого вещества в координатах р, Т. Кривые сосуществования обозначены цифрами: 1 - равновесие жидкость - газ, 2 -твёрдое тело - газ, 3 - твёрдое тело - жидкость. К - критическая точка, Т = Тк - критическая изотерма; 6 - диаграмма в координатах р, V. Цифрами обозначены области сосуществования двух фаз: 1 - жидкость - газ, 2 - твёрдое тело - газ, 3 - твёрдое тело - жидкость.
Рис. 2. а - верхняя критическая точка (К в) жидкой смеси фенол - вода (Гк~66 °С). Заштрихована область, где смесь состоит из двух фаз, имеющих различную концентрацию компонентов; 6 - двухкомпонентная жидкая система никотин - вода, имеющая как верхнюю критическую точку растворения (Кв с Тк = 208 С), так и нижнюю критическую точку (Кн с Tk и 61оC.
Поскольку возникновение такой новой фазы приводит к появлению поверхности раздела и поверхностной энергии, для её рождения требуются достаточно большие зародыши. Это означает, что при таком фазовом переходе (фазовом переходе I рода) возможны переохлаждение или перегрев первой фазы, обусловленные отсутствием жизнеспособных зародышей новой фазы.
Фазовые переходы в критич. точках, являющихся предельными на кривых равновесия фаз, представляют собой частные случаи фазовых переходов II рода. В критической точке фазовый переход происходит в масштабах всей системы. Флук-туационно возникающая новая фаза по своим свойствам бесконечно мало отличается от свойств исходной фазы. Поэтому возникновение новой фазы не связано с поверхностной энергией, т. е. исключается перегрев или переохлаждение, и фазовый переход не сопровождается выделением или поглощением теплоты и скачком удельного объёма (фазовый переход II рода).
При приближении к К. с. физ. свойства вещества резко изменяются: теоретически неограниченно возрастает теплоёмкость и восприимчивость системы к внешним воздействиям (напр., изотермич. сжимаемость в случае чистых жидкостей, магнитная восприимчивость у ферромагнетиков и т. д.); наблюдается целый ряд др. особенностей в поведении вещества (см. Критические явления). Эти особенности, характерные для К. с. объектов самой различной природы, объясняются тем, что свойства вещества в К. с. определяются не столько конкретными законами взаимодействия его частиц, сколько резким возрастанием в веществе флуктуации и радиуса их корреляции. Знание особых свойств веществ в К. с. необходимо во многих областях науки и техники: при создании энергетич. установок на сверхкритич. параметрах, сверх-проводящих систем, установок для сжижения газов, разделения смесей и т.. д. Лит.: Фишер М.. Природа критического состояния, пер. с англ., М.. 1968; Браут Р., фазовые переходы, пер. с англ., М., 1967; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. M., Статистическая физика, 2 изд., M., 1964 (Теоретическая физика, т. 5); Кричевский И. Р., фазовые равновесия в растворах при высоких давлениях, 2 изд., М. - Л., 1952. С. П. Малышенко.
КРИТО-МИКЕНСКАЯ КУЛЬТУРА, эгейская культура, условные термины для обозначения культуры Греции Древней эпохи бронзы (около 2800-1100 до н. э.). Более употребителен термин эгейская культура. Различия памятников этой культуры в отд. частях Греции позволили выделить её географич. варианты: культура Крита получила назв. минойской культуры, материковой Греции - элладской культуры, островов Эгейского м.- кикладской культуры.
КРИТСКАЯ ВОЗДУШНОДЕСАНТНАЯ ОПЕРАЦИЯ 1941 (кодовое наим. "Меркурий"), действия нем.-фаш. войск по захвату о. Крит 20 мая - 1 июня, во время 2-й мировой войны 1939-45. Планируя захват Крита, нем.-фаш. командование преследовало цели: л |
