| . with M. Rosenberg); Sociology, в кн.: Main trends of research in the social and human sciences, pt 1, P.- The Hague, 1970, p. 61 - 165; в рус. пер.- Методологические проблемы социологии, в кн.: Социология сегодня. Проблемы и перспективы, М., 1965; Логические и математические основания латентно-структурного анализа, в сб.: Математические методы в современной буржуазной социологии, М., 1966.
Лит.: Андреева Г. М., Современная буржуазная эмпирическая социология, М., 1965. И. С. Кон.
ЛАЗАРЬ, Лазар Хребелянович (Лазар Хребелаановиh) (ок. 1329- 15.6.1389), сербский князь в 1371-89. В нач. 70-х гг. владения Л. простирались от г. Ново-Брдо на Ю, до Белграда на С. Стремясь объединить Сербское гос-во, фактически распавшееся при короле У роше (1355-71), Л. в 1373 присоединил к своим владениям обл. Ужице и Рудника. В кон. 70-х гг. под властью Л. находились все сев. и центр, серб, земли. Боролся против угрозы тур.завоевания. В 1386 войска Л. нанесли поражение туркам в битве у Плоч- ника. Погиб в сражении на Косовом Поле.
ЛАЗАРЬ ПАРБЕЦИ, Лазар Парбеци (гг. рожд. и смерти неизв.), армянский историк 5 в. н. э. Его "История" в 3 книгах посвящена событиям в Армении после раздела 387, восстаниям арм. народа против иран. владычества под рук. Вардана Мамиконяна (450- 451) (см. Мамиконяны), Ваана Мамиконяна (481-484). Труд Л. П. проникнут сознанием единства политич. интересов Армении, Грузии и Албании Кавказской в борьбе против Ирана. Сохранилось послание Л. П. Ваану Мамиконяну.
ЛАЗАЮЩИЕ СУМЧАТЫЕ (Phalangeridae), семейство млекопитающих отряда сумчатых. Длина тела 12-120 см, хвост обычно длинный, нередко цепкий; у нек-рых имеется летательная перепонка. Мех густой и мягкий. Распространены в Австралии, на о-вах Тасмания, Н. Гвинея, на нек-рых островах Малайского архипелага, архипелага Бисмарка, Соломоновых о-вах. Населяют лесные области. Гл. обр. древесные животные, поселяются в дуплах и птичьих гнёздах. Кузу иногда живут в безлесных областях в норах, нек-рые Л. с.- среди скал. Большинство Л. с. растительноядны, нек-рые насекомоядны, др. всеядны. Активны в сумерках и ночью. 17 родов (ок. 40 видов): сумчатые мыши, сумчатые белки, сумчатые летяги, сумчатые сони, поссумы, кузу, кускусы, коала и др. Нек-рые виды дают ценный мех. Ряд видов на грани уничтожения.
ЛАЗДИНУ ПЕЛЕДА, общий псевдоним двух литовских писательниц-сестёр - Софии Иванаускайте-Пшибиляускене [4(16).9.1867, Парагяй, ныне Акмянского р-на Литов. ССР,- 15.3.1926, там же] и Марии Иванаускайте-Ластаускене [3(15). 5.1872, Шяуляй,-19.7.1957, Каунас]. Основная тематика их творчества, принадлежащего к критич. реализму,- противоречия между крестьянами и помещиками, экономич. и моральная деградация дворянства, новые процессы в литов. деревне в период развития капитализма .судьба женщины. Наиболее значит, произв.: повести "Скиталец" (1902), "Исчезло, как сон" (1908), "Новая тропа" (1912), "Пан Драмблявичюс" (1921); рассказы "У самого поместья" (1907), ".Матушка позвала" (1908), "Первая служба" (1922) и др.
Соч.: Rastai, t. 1-7, Vilnius, 1954-1955; в рус. пер.- Исчезло, как сон, М., I960.
Лит.: Lietuvin literatures istorija, t. 2, Vilnius, 1958.
ЛАЗДИЯЙ, город, центр Лаздийского р-на Литов. ССР. Расположен на Ю. республики, в 15 км к Ю. от ж.-д. ст. Шештокай. Лесопильный и маслодельный з-ды. Осн. в 1587.
ЛАЗЕНКИ (Lazienki), дворцово-парковый ансамбль в Варшаве, памятник раннего классицизма. Бывшая королевская резиденция; ныне - музей. Отличается строгими (несмотря на черты барокко) формами и камерными масштабами архитектуры. Королевский дворец (вначале купальня кн. Любомирских, 1683-90, арх. Т. Гамерский; перестроена в 1784- 1795, арх. Д. Мерлини, интерьеры - он же и Я. Камзетцер). В пейзажном парке: "Белый домик" (1774-77), дворец "Мысьлевице" (1775-79; оба - арх. Д. Мерлини, автор росписей Я. Б. Плерш), павильоны, колоннады, скульптура А. Лебрена и Я. Мональди, пам. Ф. Шопену (бронза, камень, 1907-26, скульптор В. Шимановский). Ансамбль был разрушен нацистами в 1945, восстановит, работы закончены в 1964. Вблизи Л.- Бельведерский дворец (1818-22, арх. Я. Кубицкий; илл. см. т. 13, стр. 548).
Лит.: Tatarkiew icz W., Lazienki warszawskie, Warsz., 1957.
Лазенки. Королевский дворец. 1784- 1795. Архитектор Д. Мерлини. Северный фасад.
ЛАЗЕР, источник электромагнитного излучения видимого, инфракрасного и ультрафиолетового диапазонов, основанный на вынужденном излучении атомов и молекул. Слово "лазер" составлено из начальных букв (аббревиатура) слов англ, фразы "Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation", что означает "усиление света в результате вынужденного излучения". В сов. лит-ре употребляется также термин "оптический квантовый генератор" (ОКГ). Создание Л. (1960) и несколько ранее мазеров (1955) послужило основой развития нового направления в физике и технике, наз. квантовой электроникой. В 1964 сов. физикам Н. Г. Басову, А. М. Прохорову и амер. физику Ч. Таунсу за работы в области квантовой электроники присуждена Нобелевская пр. по физике.
Лазер - источник света. По сравнению с др. источниками света Л. обладает рядом уникальных свойств, связанных с когерентностью и высокой направленностью его излучения. Излучение "нелазерных" источников света не имеет этих особенностей. Мощность, излучаемая нагретым телом, определяется его температурой Т. Наибольшее возможное значение потока излучения, достигаемое для абсолютно чёрного тела, W = 5,7 • 10-12 • Т4 вт/см2. Мощность излучения быстро растёт с увеличением Т и для высоких Т достигает весьма больших величин. Так, каждый 1 см2 поверхности Солнца (Т=5800 К) излучает мощность W = =6.4Х103 вт. Однако излучение теплового источника распространяется по всем направлениям от источника, т. е. заполняет телесный угол 2 я рад. Формирование направленного пучка от такого источника, осуществляемое с помощью системы диафрагм или оптич. систем, состоящих из линз и зеркал, всегда сопровождается потерей энергии. Никакая оптич. система не позволяет получить на поверхности освещаемого объекта мощность излучения большую, чем в самом источнике света. Излучение теплового источника, кроме того, немонохроматично, оно заполняет широкий интервал длин волн (рис. 1).
Рис. 1. 1 - спектр излучения абсолютно чёрного тела при температуре Т=104К; h - длина волны, v - частота колебаний. I - мощность излучения; 2 - спектральные линии газоразрядного источника света низкого давления при температуре возбуждения атомов или молекул T=104К.
Напр., спектр излучения Солнца захватывает ультрафиолетовый, видимый и инфракрасный диапазоны длин волн. Для повышения монохроматичности излучения применяют монохроматоры, позволяющие выделить из сплошного спектра сравнительно узкую область, или используют газоразрядные источники света низкого давления, дающие дискретные атомные или молекулярные узкие спектральные линии. Интенсивность излучения в спектральных линиях, однако, не может превышать интенсивности излучения абсолютно чёрного тела, температура которого равна температуре возбуждения атомов и молекул (рис. 1). Т. о., в обоих случаях монохроматизация излучения достигается ценой громадных потерь энергии. Чем уже спектральная линия, тем меньше излучаемая энергия.
Иная картина имеет место в радиодиапазоне. Источники радиоволн способны формировать направленное и моно- хроматич. излучение большой мощности (см. Излучение и приём радиоволн). Различие между источниками радиоволн и долазерными источниками света носит принципиальный характер. Антенны - излучатели радиоволн, питаемые от общего генератора электрич. колебаний, можно возбудить когерентно. Элементарными излучателями световых волн являются атомы и молекулы. Излучение любого источника света представляет собой суммарный эффект излучения громадной совокупности атомов и молекул, причём все они излучают совершенно независимо друг от друга - некогерентно. Некогерентность излучения атомов связана с независимостью, случайностью элементарных актов возбуждения атомов и их хаотич. распределением в пространстве. Осн. причиной возбуждения атомов в нагретых телах и в газовом разряде являются столкновения. Моменты столкновений случайным образом распределены во времени, что и приводит к хаотич. распределению фаз волн, излучаемых отдельными атомами, т. е. к некогерентности их излучения.
Задача создания источника когерентного света была решена лишь с появлением Л., в к-ром используется принципиально иной метод высвечивания возбуждённых атомов, позволяющий, несмотря на некогерентный характер возбуждения отдельных атомов, получать когерентные пучки света с очень малой расходимостью. Если интенсивность излучения Л. сравнить с интенсивностью излучения абсолютно чёрного тела в том же спектральном и угловом интервалах, то получаются фантастически большие темп-ры, в миллиарды и более раз превышающие реально достижимые темп-ры тепловых источников света. Кроме того, малая расходимость излучения позволяет с помощью обычных оптич. систем концентрировать световую энергию в ничтожно малых объёмах, создавая громадные плотности энергии. Когерентность и направленность излучения открывают принципиально новые возможности использования световых пучков там, где нелазерные источники света неприменимы.
Принцип работы лазера. Возбуждённый атом может самопроизвольно (спонтанно) перейти на один из нижележащих уровней энергии, излучив при этом квант света (см. Атом). Световые волны, излучаемые нагретыми телами, формируются именно в результате таких спонтанных переходов атомов и молекул. Спонтанное излучение различных атомов некогерентно. Однако, помимо спонтанного испускания, существуют излучатель- ные акты др. рода. При распространении в среде световой волны с частотой V, соответствующей разности к.-л. двух энергетич. уровней Е1, Е2 атомов или молекул среды (hv = Е2-Е1, где Н - Планка постоянная), к спонтанному испусканию частиц добавляются др. радиационные процессы. Атомы, находящиеся на нижнем энергетич. уровне Е1, в результате поглощения квантов света с энергией hv переходят на уровень Е2 (рис. 2, а). Число таких переходов пропорционально р (v) N1, где р (v) - спектральная плотность излучения в эрг/см3, N1 - концентрация атомов, находящихся на уровне Е1. (населённость уровня). Атомы, находящиеся на верхнем энергетич. уровне Е2, под действием квантов hv вынужденно переходят на уровень Е1 (рис. 2, 6). Число таких переходов пропорционально Р (v) N2, где NI - концентрация атомов на уровне Е2 - В результате переходов Е1 - Е2 волна теряет энергию, ослабляется. В результате же переходов Е2 - Е1 световая волна усиливается. Результирующее изменение энергии световой волны определяется разностью (N2- N1). В условиях термодинамического равновесия населённость нижнего уровня Ni всегда больше населённости верхнего N2 Поэтому волна теряет больше энергии, чем приобретает, т. е. имеет место поглощение света. Однако в некоторых специальных случаях оказывается возможным создать такие условия, когда возникает инверсия населённостей уровней Е1 и Е2, при которой N2 > N1. При этом вынужденные переходы Е2 - Е1 преобладают и поставляют в световую волну больше энергии, чем теряется в результате переходов E1 - E2. Световая волна в этом случае не ослабляется, а усиливается.
Рис. 2. а -квантовые переходы, соответствующие поглощению волны; б-переходы, соответствующие вынужденному излучению.
Излучаемые атомами в результате вынужденных переходов E2 -E1 волны по частоте v, направлению распространения, поляризации и фазе тождественны первичной волне и, следовательно, когерентны друг другу независимо от того, каким образом происходило возбуждение атомов на уровень E2. Именно когерентность вынужденного излучения приводит к усилению световой волны в среде с инверсией населённостей, а не просто к дополнительному излучению новых волн. Среду с инверсией населённостей к.-л. пары уровней E1, E2, способную усиливать излучение частоты v= (E2 - E1)/h, обычно наз. активной.
Рис. 3. Усиление световой волны атомами активной среды.
Спонтанное излучение одного из возбуждённых атомов активной среды (т.е. атома, находящегося на уровне Е2), прежде чем оно выйдет из объёма V, может вызвать вынужденные |
