| 11652078 12288 3054 948 1ределах Л. ок. 15 тыс.). Текст., швейная, кож.-обув., радиоэлектронная, резиновая, бум., воен. пром-сть, произ-во оборудования для текст, и обув, пром-сти.
ЛОРЕНСО (Lorenzo) Ансельмо (21.4. 1841, Толедо, - 30.11.1914, Барселона), деятель испанского рабочего движения, один из идеологов анархо-синдикализма. По профессии - рабочий-типограф. Участвовал в создании секций 1-го Интернационала в Испании; был чл. Исп. федерального совета (1870-72), делегатом Лондонской конференции 1-го Интернационала (1871). В 1872-73 в рядах Новой мадридской федерации выступал против дезорганизаторской деятельности бакунистов, хотя был близок (в значительной мере под влиянием П. Пру-дона) к анархизму. Позднее участвовал в т. н. Анархистском интернационале и в ряде анархо-синдикалистских изданий.
ЛОРЕНСУ-МАРКИШ, Лоуренсу-Маркиш (Lourenco Marques), адм. центр и гл. город Мозамбика. 384 тыс. жит. (1970, перепись, с пригородами). Порт на берегу бухты Делагоа Инд. ок. (с угольной и нефтяной гаванями) и важный транзитный пункт на пути вокруг Африки; ж. д. связан с ЮАР и Юж. Родезией. Аэропорт. Вывоз угля, древесины, хлопка, сахара, сизаля, копры, фруктов. Произ-вo цемента, керамич. изделий, обуви; металлообр., деревообр., текст., хи-мич. предприятия. Ун-т, зоологич., бота-нич. сады. Мор. курорт.
ЛОРЕНЦ (Lorenz) Конрад (р. 7.11.1903, Вена), австрийский зоолог, этолог и зоопсихолог. Учился в Нью-Йоркском и Венском ун-тах. Проф. в Кенигсберге (с 1940), с 1950 руководитель Ин-та физиологии поведения науч. об-ва Макса Планка (ФРГ) в Бульдерне (с 1955 - в Зевизене, Бавария). Один из создателей науки о поведении животных - этологии. Вместе с Н. Тинбергеном разработал учение об инстинктивном поведении и его развитии в онто- и филогенезе. Л. принадлежат фундаментальные исследования по вопросам раннего научения (за-печатления) и его роли в формировании поведения взрослых животных, происхождения, развития и "ритуализации" выразит, поз, телодвижений и др. форм общения животных в филогенезе, по вопросам мотивации поведения, взаимодействия обусловливающих его внутр. и внешних факторов и др. В ряде случаев неправомерно распространяет биологич. закономерности поведения животных на человека и человеческое общество. Нобелевская пр. в области медицины (1973).
Соч.: Das sogenannte Bose. Zur Natur-geschichte der Aggression, W., 1963; Uber tierisehes und menschliches Verhalten, Bd 1 - 2, Munch., [1966]; Evolution and modification of behavior, Chi., [1965]; в рус. пер.- Кольцо царя Соломона, М., 1970; Человек находит друга, М., 1971. К. Э. Фабри.
ЛОРЕНЦ, Л о р е н т ц (Lorentz) Хендрик Антон (18.7.1853, Арнем,-4.2.1928, Харлем), нидерландский физик, создатель электронной теории. Учился в Лейденском ун-те (1870-72), в 1878-1923 проф. этого ун-та. С 1923 директор исследовательского ин-та Тейлора в Харлеме. В своей докторской диссертации (1875)
Л. рассмотрел отражение и преломление света с позиций электромагнитной теории Дж. Максвелла и показал, что на границе 2 сред возникают 4 условия (а не 6, как требовала механическая теория света). Это свидетельствовало о поперечности световых волн и служило доказательством электромагнитной теории света. В 1878 Л. объяснил дисперсию света интерференцией падающих волн и вторичных волн, возникающих при колебаниях заряженных частиц под действием падающих волн. Эта работа была первым шагом к разработке электронной теории, основные положения к-рой Л. сформулировал в 1892. С точки зрения теории Л. всякое вещество состоит из положит, и отрицат. дискретных зарядов, движением и взаимодействием к-рых обусловлены электромагнитные явления, а также электрич., магнитные и оптич. свойства вещества (см. Лоренца - Максвелла уравнения). Л. вывел выражение для силы, действующей со стороны электромагнитного поля на движущийся заряд (см. Лоренца сила).
С помощью электронной теории Л. удалось объяснить многие явления (соотношение между коэффициентом преломления вещества и поляризуемостью - Лоренц - Лоренца формула, связь между коэффициентами тепло- и электропроводности металлов, эффекты Холла, Керра и др.). Л. объяснил Зеемана эффект и предсказал поляризацию компонент зеемановского расщепления (Нобелевская пр., 1902, совм. с П. Зееманом). Классич. электронная теория нашла своё завершение в монографии Л. "Теория электронов" (1909). Электронная теория в том виде, в каком она была создана Л., не только полностью сохранила своё значение до наст, времени, но и явилась фундаментом мн. совр. физич. представлений.
Л.- автор классич. работ по электродинамике движущихся сред. В 1895 он формально ввёл понятие "местного времени" и показал, что уравнения Максвелла приближённо справедливы во всех равномерно и прямолинейно движущихся системах отсчёта. Для объяснения Майкельсона опыта Л. использовал предположение о сокращении продольных размеров в направлении движения тел, высказанное им (и независимо от него ирл. физиком Дж. Ф. Фицджеральдом) в 1892. Ввёл пространственно-временные преобразования, описывающие переход от одной инерциальной системы отсчёта к другой и оставляющие инвариантными уравнения Максвелла (Лоренца преобразования, 1904), а также нашёл зависимость массы от скорости. Эти работы Л. сыграли большую роль в подготовке относительности теории.
Л. принадлежит также ряд работ по термодинамике и статистич. физике (применение теоремы вириала к кинетической теории газов, термодинамика тер-моэлектрич. явлений, молекулярная теория разбавленных растворов, применение статистич. методов к электронной теории металлов и т. д.). Нек-рые работы Л. посвящены квантовой теории излучения, общей теории относительности.
Л. был пред, комитета по подготовке проекта частичного осушения залива Зёй-дер-Зе (1918-26); для этого проекта он разработал новые математич. методы гидродинамич. расчётов. Был организатором и пред. Сольвеевских конгрессов по физике (1911-27). Чл. Комитета Лиги Наций по интеллектуальному сотрудничеству (с 1923, президент с 1927). Чл. многих академий и науч. об-в мира.
Соч.: Collected papers, v. 1 - 9, Hague, 1934-39; в рус. пер.- Принцип относительности, Л., 1935 (совм. с др.); Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения, 2 изд., М., 1953; Старые и новые проблемы физики, М., 1970.
Лит.: Б р о и л ь Л., По тропам науки, пер. с франц., М., 1962; Голдберг С., Электронная теория Лоренца и теория относительности Эйнштейна, "Успехи физических наук", 1970, т. 102, в. 2. В. П. Визгин.
ЛОРЕНЦА ПРЕОБРАЗОВАНИЯ, в специальной теории относительности- преобразования координат и времени к.-л. события при переходе от одной инерциальной системы отсчёта к другой. Получены в 1904 X. А. Лорен-цом как преобразования, по отношению к к-рым уравнения классич. ми-кроскопич. электродинамики (Лоренца - Максвелла уравнения) сохраняют свой вид. В 1905 А. Эйнштейн вывел их, исходя из двух постулатов, составивших основу спец. теории относительности: равноправия всех инерциаль-ных систем отсчёта и независимости скорости распространения света в вакууме от движения источника света.
[1502-3.jpg]
Рассмотрим частный случай двух инерциальных систем отсчёта Е и Е' с осями х и х', лежащими на одной прямой, и соответственно параллельными другими осями (у и у', z и z'). Если система Е' движется относительно Е с постоянной скоростью v в направлении оси х, то Л.п. при переходе от Е к Е' имеют вид:
[1502-4.jpg]
где с - скорость света в вакууме (штрихованные координаты относятся к системе Е', нештрихованные - к Е).
Л. п. приводят к ряду важных следствий, в т. ч. к зависимости линейных размеров тел и промежутков времени от выбранной системы отсчёта, к закону сложения скоростей в теории относительности и др. При скоростях движения, малых по сравнению со скоростью света (v << с), Л. п. переходят в преобразования Галилея (см. Галилея принцип относительности), справедливые в классич. механике Ньютона.
Подробнее см. Относительности теория; см. также лит. при этой статье. Г. А. Зисман.
ЛОРЕНЦА СИЛА, сила, действующая на заряженную частицу, движущуюся в электромагнитном поле. Формула для Л. с. F была впервые получена X. А. Лоренцам как результат обобщения опыта и имеет вид:
[1502-5.jpg]
Здесь е - заряд частицы, Е - напряжённость электрич. поля, В - магнитная индукция, v - скорость заряженной частицы относительно системы координат, в к-рой вычисляются величины F, E, В, а с - скорость света в вакууме. Формула справедлива при любых значениях скорости заряженной частицы. Она является важнейшим соотношением электродинамики, т. к. позволяет связать уравнения электромагнитного поля с уравнениями движения заряженных частиц. Первый член в правой части формулы - сила, действующая на заряженную частицу в электрич. поле, второй - в магнитном. Магнитная часть Л. с. пропорциональна векторному произведению v и В, т. е. она перпендикулярна скорости частицы (направлению её движения) и вектору магнитной индукции; следовательно, она не совершает механич. работы и только искривляет траекторию движения частицы, не меняя её энергии. Величина этой части Л. с. равна e/c*v B Sin a, где a - угол между векторами v и В [множитель 1/с связан с выбором единиц измерения: предполагается, что все величины измеряются в абсолютной (гауссовой) системе единиц (СГС системе единиц); в системе СИ этот множитель отсутствует]. Т. о., магнитная часть Л. с. максимальна, если направление движения частицы составляет с направлением магнитного поля прямой угол, и равна нулю, если частица движется вдоль направления поля.
В вакууме в постоянном однородном магнитном поле (В = Н, где Н - напряжённость поля) заряженная частица под действием Л. с. (её магнитной части) движется по винтовой линии с постоянной по величине скоростью v; при этом её движение складывается из равномерного прямолинейного движения вдоль направления магнитного поля Н (со скоростью v||, равной составляющей скорости частицы v в направлении Н) и равномерного вращат. движения в плоскости, перпендикулярной Н (со скоростью v перпендикулярна, равной составляющей v в направлении, перпендикулярном Н). Проекция траектории движения частицы на плоскость, перпендикулярную Н, есть окружность радиуса R = cmv перпендикулярна /eH, а частота вращения равна w = еН/тс (т. н. циклотронная частота). Ось винтовой линии совпадает с направлением поля Н, и центр окружности перемещается вдоль силовой линии поля.
Если электрич. поле Е не равно нулю, то движение носит более сложный характер. Происходит перемещение центра вращения частицы перпендикулярно полю Н, называемое дрейфом. Направление дрейфа определяется вектором [ЕН] и не зависит от знака заряда. Скорость дрейфа и для простейшего случая скрещенных полей (Е перпендикулярна Н) равна и = сЕ/Н.
Воздействие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы приводит к перераспределению тока по сечению проводника, что находит своё проявление в различных термомагнитных и гальваномагнитных явлениях (Нернста - Эт-тингсхаузена эффект, Холла эффект и др.).
Лит.: Лорентц Г. А., Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения, пер. с англ., 2 изд., М., 1953; Т а м м И. Е., Основы теории электричества, 7 изд., М., 1957; ф е и н-ман Р., Лейтон Р., Сэндс М., Фейнмановские лекции по физике, [пер. с англ.], в. 6, М., 1966.
ЛОРЕНЦА - МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ, Лоренца уравнения, фундаментальные уравнения классич. электродинамики, определяющие микроскопия, электромагнитные поля, создаваемые отдельными заряженными частицами. Л.- М. у. лежат в основе электронной теории (микроскопич. электродинамики), построенной X. А. Лоренцам в кон. 19 - нач. 20 вв. В этой теории вещество (среда) рассматривается как совокупность электрически заряженных частиц (электронов и атомных ядер), движущихся в вакууме.
В Л.- М. у. электромагнитное поле описывается двумя векторами: напря-жённостямн микроскопич. полей - электрического е и магнитного h. Все электрич. токи в электронной теории - чисто конвекционные, т. е. обусловлены движением заряженных частиц. Плотность тока j = pv, где р - плотность заряда, а v - его скорость.
Л.- М. у. были получены в результате обобщения макроскопич. Максвелла уравн |
