| 11652078 12288 3054 948 1ений. В дифференц. форме в абс. системе единиц Гаусса они имеют вид:
[1502-6.jpg]
(с - скорость света в вакууме). Согласно электронной теории, ур-ния (1) точно описывают поля в любой точке пространства (в т. ч. межатомные и внутриатомные поля и даже поля внутри электрона) в любой момент времени. В вакууме они совпадают с ур-ниями Максвелла.
Микроскопич. напряжённости полей е и h очень быстро меняются в пространстве и времени и непосредственно не приспособлены для описания электромагнитных процессов в системах, содержащих большое число заряженных частиц (т. е. в макроскопич. материальных телах). А именно такие макроскопич. процессы представляют интерес, напр., для электротехники и радиотехники. Так, при токе в 1 а через поперечное сечение проводника в 1 сек проходит ок. 1019 электронов. Проследить за движением всех этих частиц и вычислить создаваемые ими поля невозможно. Поэтому прибегают к статистич. методам, к-рые позволяют на основе определённых модельных представлений о строении вещества установить связь между ср. значениями напряжённостей электрич. и магнитных полей и усреднёнными значениями плотностей заряда и тока.
Усреднение микроскопич. величин производится по пространственным и временным интервалам, большим по сравнению с микроскопич. интервалами (порядка размеров атомов и времени обращения электронов вокруг ядра), но малым по сравнению с интервалами, на к-рых макроскопич. характеристики электромагнитного поля заметно изменяются (напр., по сравнению с длиной электромагнитной волны и её периодом). Подобные интервалы наз. "физически бесконечно малыми".
Усреднение Л.- М. у. приводит к ур-ниям Максвелла. При этом оказывается, что ср. значение напряжённости микроскопич. электрич. поля е равно напряжённости поля в теории Максвелла: е = Е, а ср. значение напряжённости микроскопич. магнитного поля h - вектору магнитной индукции: h = В.
В теории Лоренца все заряды разделяются на свободные и связанные (входящие в состав электрически нейтральных атомов и молекул). Можно показать, что плотность связанных зарядов определяется вектором поляризации Р (электрич. дипольным моментом единицы объёма среды):
[1502-7.jpg]
а плотность тока связанных зарядов, кроме вектора поляризации, зависит также от намагниченности I (магнитного момента единицы объёма среды):
[1502-8.jpg]
Векторы Р и I характеризуют электромагнитное состояние среды. Вводя два вспо-могат. вектора - вектор электрич. индукции
[1502-9.jpg]
и вектор напряжённости магнитного поля
[1502-10.jpg]
получают макроскопич. ур-ния Максвелла для электромагнитного поля в веществе в обычной форме.
Помимо ур-ний (1) для микроскопич. полей, к основным ур-ниям электронной теории следует добавить выражение для силы, действующей на заряженные частицы в электромагнитном поле. Объёмная плотность этой силы (силы Лоренца) равна:
[1502-11.jpg]
Усреднённое значение лоренцовых сил, действующих на составляющие тело заряженные частицы, определяет макроскопич. силу, к-рая действует на тело в электромагнитном поле.
Электронная теория Лоренца позволила выяснить физ. смысл осн. постоянных, входящих в ур-ния Максвелла и характеризующих электрич. и магнитные свойства вещества. На её основе были предсказаны или объяснены нек-рые важные электрич. и оптич. явления (нормальный Зеемана эффект, дисперсия света, свойства металлов и др.).
Законы классич. электронной теории перестают выполняться на очень малых пространственно-временных интервалах. В этом случае справедливы законы квантовой теории электромагнитных процессов - квантовой электродинамики. Основой для квантового обобщения теории электромагнитных процессов являются Л.- М. у.
Лит.: Лорентц Г. А., Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения, пер. с англ., 2 изд., М., 1953; Б е к к е р Р., Электронная теория, пер. с нем., Л.- М., 1936; Ландау Л. Д. и Лифшиц Е. М., Теория поля, М., 1967 (Теоретическая физика, т. 2). Г. Я. Мякишев.
ЛОРЕНЦЕТТИ (Lorenzetti), братья, итальянские живописцы, представители сиенской школы эпохи треченто. Пьетро Л. [ок. 1280, Сиена, -1348 (?), там же], исходя из традиций Дуччо ди Буонинсенъя, перерабатывал их (под влиянием иск-ва Джотто и Джованни Пизано), добиваясь большей телесности и монументальности изображений, часто использовал архит. мотивы с развитыми пространств, построениями (полиптих в церкви Пьеве ди Санта-Мария в Ареццо, 1320; алтарь с "Историей кармелитского ордена", 1329, Нац. пинакотека, Сиена; триптих с "Рождением Марии", 1342, Музей собора, Сиена). Трагич. пафосом проникнуты его росписи в Нижней церкви Сан-Франческо в Ассизи (1325-29 и после 1340), выразительной обобщённостью форм родственные иск-ву Джотто, но ещё сохраняющие плоскостность композиции. Амброджо Л. [ум. 1348(?), Сиена] был тесно связан с иск-вом Флоренции (где эпизодически работал в 1320- 1330-х гг.), изучал античную скульптуру, интересовался проблемами перспективы ("Благовещение", 1344, Нац. пинакотека, Сиена). В его главной работе - цикле росписей со сценами "доброго" и "дурного" правления (Палаццо Публико в Сиене, 1337-39) сложная аллегорическая программа объединяет образы, отмеченные строгим дидактизмом, с живыми картинами гор. жизни и величеств, пейзажной панорамой.
Лит.: Sinibaldi G., I Lorenzetti, Siena, 1933; Rоw1еу G., Ambrogio Lorenzetti, v. 1 - 2, Princeton, 1958.
М. Н. Соколов.
ЛОРЕНЦ-ЛОРЕНЦА ФОРМУЛА связывает преломления показатель п вещества с электронной поляризуемостью аэл составляющих его частиц (см. Поляризуемость атомов, ионов и молекул). Получена в 1880 X. А. Лоренцам и независимо от него дат. физиком Л. Лорен-цом. Для вещества, все частицы к-рого одинаковы, Л.- Л. ф. имеет вид:
[1502-12.jpg]
(N - число поляризующихся частиц в единице объёма). Л.- Л. ф. выведена в предположениях, справедливых только для изотропных сред (газы, неполярные жидкости, кубич. кристаллы). Однако, как показывает опыт, (*) приближённо выполняется и для мн. др. веществ (допустимость её применения и степень точности устанавливаются экспериментально в каждом отд. случае). Л.- Л. ф. неприменима в областях собственных (резонансных) полос поглощения веществ - областях аномальной дисперсии света в них.
Поляризуемость вещества можно считать чисто электронной лишь при частотах внешнего поля, соответствующих видимому и ультрафиолетовому излучению. Только в этих диапазонах (с указанными выше ограничениями) применима Л.- Л. ф. в виде (*). При более медленных колебаниях поля, в инфракрасной (ИК) области, успевают сместиться более тяжёлые, чем электроны, ионные остовы (атомы) и приходится учитывать их вклад в поляризуемость аат. В ряде случаев достаточно в формуле (*) заменить аэл на полную "упругую" поляризуемость (аэл и ссат, см. Клаузиуса - Моссотти формула; следует иметь в виду, что ди-электрич. проницаемость Е = п2). В полярных диэлектриках в ещё более длинноволновой, чем ИК, области спектра существенна т. н. ориентационная поляризация, обусловленная поворотом "по полю" постоянных дипольных моментов частиц. Её учёт приводит к усложнению зависимости и от а для этих частот (ф о р-мула Ланжевена - Дебая).
При всех ограничениях на её применимость Л.- Л. ф. широко используется: она и непосредственно следующее из неё выражение для рефракции молекулярной являются основой для рефрактометрии чистых веществ и смесей, определения поляризуемости частиц, исследования структуры органич. и неорганич. соединений.
Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Волькенштейн М. В., Молекулярная оптика, М. -Л., 1951; Б а ц а н о в С. С., Структурная рефрактометрия, М., 1959; Б о р н М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., М., 1970. В. А. Зубков.
1506.htm
ЛУЧЕВАЯ СКОРОСТЬ, радиальная скорость (в астрономии), проекция скорости звезды небесного объекта в пространстве на направление от объекта к наблюдателю, т. е. на луч зрения. При определении Л. с. используется принцип Доплера (см. Доплера эффект), применимость к-рого к световым волнам была доказана в 1900 А. А. Белопольским. Согласно этому принципу, длина волны света, излучаемого или поглощаемого движущимся телом, увеличивается или уменьшается в зависимости от того, удаляется это тело от наблюдателя или приближается к нему. Если длину волны, излучаемую неподвижным по отношению к наблюдателю источником света, обозначить Хо, а движущимся X, то разность X. - Хо зависит от скорости источника относительно наблюдателя v в соответствии с формулой, учитывающей эффекты теории относительности
[1506-1.jpg]
где с - скорость света. Когда v много меньше, чем с, это соотношение приближённо записывается в виде
[1506-2.jpg]
Т. к. скорость звёзд в нашей Галактике не превышает неск. сотен км/сек, при изучении их движений применяется именно эта приближённая формула. Точная формула используется при изучении движения скоростей вещества, выбрасываемого звёздами, и в др. случаях. Л. с. определяют путём измерения разности длин волн линий излучения или поглощения в спектре небесного объекта и в спектре неподвижного лабораторного источника света. Для обычных звёздных скоростей смещения линий малы. Так, для Л. с. 10 км/сек разность Л - Ло для Ло = 4500 А составляет 0,15 А. При дисперсии используемого спектрографа 40 А/мм разница в положении линий на спектрограмме составляет всего лишь ок. 0,004 мм. Поэтому для надёжного измерения Л. с. необходима специально подготовленная аппаратура, позволяющая свести к минимуму инструментальные и иные ошибки. На ряде обсерваторий мира, располагающих крупными телескопами, в т. ч. в СССР (на Крымской астрофизич. обсерватории АН СССР), ведутся многолетние определения Л. с. звёзд. Измерения Л. с. звёзд в галактиках позволили обнаружить их вращение и определить кинематич. характеристики вращения галактик, а также нашей Галактики. Периодич. изменения Л. с. нек-рых звёзд позволяют обнаружить их движение по орбите в двойных и кратных системах, а когда известны угловые размеры орбиты, определить её линейные размеры и расстояние до звезды (см. Двойные звёзды). Иногда периодич. изменения Л.с. объясняются пульсацией верхних слоев звёзд. В ряде случаев различие Л. с., определённое по спектральным линиям, образующимся в разных слоях атмосферы звезды, даёт возможность изучать движение звёздного вещества. Общность Л. с. группы звёзд позволяет выделять скопления генетически связанных звёзд, что имеет большое значение для изучения развития звёзд. О результатах исследований Л. с. удалённых галактик и квазаров, скорости к-рых составляют заметную долю скорости света, см. в ст. Красное смещение.
Лит.: Курс астрофизики и звёздной астрономии, т. 1, М.- Л., 1951, гл. 18-21. В. Л. Хохлова.
ЛУЧЕВАЯ ТЕРАПИЯ, радиотерапия (от лат. radius - луч и греч. therapeia - лечение), использование в леч. целях разнообразных видов ионизирующих излучении различных энергий. Сразу же после открытия в 1896 радиоактивности А. Беккерелем и изучения этого явления П. Кюри (отсюда старое назв.- кюритерапия) было обнаружено её биологич. действие на организм (см. Радиобиология). В 1897 франц. врачи Э. Бенье и А. Данло впервые применили излучение радия с леч. целью. Дальнейшими исследованиями была выявлена наибольшая чувствительность к излучению радия молодых, быстрорастущих и размножающихся клеток, что дало основание использовать радиоактивное излучение для разрушения состоящих именно из таких клеток злокачеств. опухолей.
Виды Л. т.: альфа-терапия, бета-терапия, гамма-терапия, нейтронная терапия, пи-мезонная терапия, протонная терапия, рентгенотерапия, электронная терапия. Применение Л. т. обосновано след. факторами: 1) биологическим действием ионизирующих излучений, т. е. их способностью вызывать функциональные и анатомич. изменения тканей, органов и организма в целом,- подавление способности роста и размножения клеток и тканей и гибель тканевых элементов облучённого органа. При этом степень повреждения облучённых тканей прямо пропорциональна поглощённой дозе;
2) большей чувствительностью к воздействию излучений патологически изменённых тканей (опухолевые, дистрофиче |
