БЭС:
Большой
Советский
Энциклопедический
Словарь

Термины:

ПЕРЕНОСНОЕ ЗНАЧЕНИЕ СЛОВА, вторичное (производное) значение слова.
ОТШЕЛЬНИЧЕСТВО, анахоретcтво, отказ из религ. побуждений от общения с людьми.
ОПЕРАТОРЫ в квантовой теории, математич. понятие.
ЛИМОННИК (Schizandra), род растений сем. схизандровых.
ОБРАТНАЯ КОНДЕНСАЦИЯ, ретроградная конденсация.
НИТРОГЛИКОЛЬ, гликольдинитрат, O2NOCH2- CH2ONO2.
НЕПОТОПЛЯЕМОСТЬ судна, способность судна оставаться на плаву.
НАЧЁТ ДЕНЕЖНЫЙ, по сов. трудовому праву одна из форм возмещения имуществ ущерба.
МОЛЕКУЛЯРНАЯ ОПТИКА, раздел оптики.
ПИРЕЙ (Peiraieus), город в Греции, на сев.-вост. берегу Саронического зал. Эгейского м..


Фирмы: адреса, телефоны и уставные фонды - справочник предприятий оао в экономике.

Большая Советская Энциклопедия - энциклопедический словарь:А-Б В-Г Д-Ж З-К К-Л М-Н О-П Р-С Т-Х Ц-Я

- преобразователь Холла (полупроводниковая пластинка). Эдс Холла компенсируется падением напряжения на части калиброванного сопротивления r2, через которое протекает постоянный ток.

Лит.: Яновский Б. М., Земной магнетизм, [т. 2, 2 изд.], Л., 1963; Чечурина Е. Н., Приборы для измерения магнитных величин, М., 1969; Померанцев Н. М., Рыжков В. М., Скрой-кий Г. В., физические основы квантовой магнитометрии, М., 1972; Instrumenten und Massenmethoden, в кн.: Geomagnetismus und Aeronomie, Bd 2, В., 1960; Communications presentees an colloque international champs magnetiques faibles d'lnteret geophysique et spatial, Paris, 20-23 mai 1969, "Revue de physique appliquee", 1970, t. 5, № 3. Ш. Ш. Долгинов.

МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, гиромагнитные явления, группа явлений, обусловленных взаимосвязью магнитного и механич. моментов микрочастиц - носителей магнетизма. Любая микрочастица, обладающая определённым моментом количества движения (электрон, протон, нейтрон, атомное ядро, атом), имеет также и определённый магнитный момент. Благодаря этому увеличение момента количества движения системы микрочастиц - физич. тела, образца - приводит к возникновению у образца дополнит, магнитного момента и, наоборот, при намагничивании образец приобретает дополнит, механич. момент.

Возникновение магнитного момента (намагниченности) в ферромагнитных образцах при их вращении было обнаружено в 1909 С. Барнеттом (см. Барнетта эффект). Обратный эффект - поворот свободно подвешенного ферромагнитного образца при его намагничивании во внешнем магнитном поле - открыт в 1915 в опытах А. Эйнштейна и В. де Хааза (см. Эйнштейна-де Хааза эффект).

М. я. позволяют определить отношение магнитного момента атома к его полному механич. моменту (т. н. гиромагнитное или магнитомеханическое отношение) и сделать заключение о природе носителей магнетизма в различных веществах. Так было установлено, что в 3 d-металлах (Fe, Co, Ni) магнитный момент обусловлен спиновыми моментами электронов (см. Спин). В др. веществах (напр., редкоземельных металлах) магнитный момент создаётся как спиновыми, так и орбитальными моментами электронов.

В связи с созданием новых, в первую очередь резонансных, методов исследования магнетизма (см. Магнитный резонанс) интерес к М. я. в значит, степени уменьшился.

Лит.: Д о р ф и а н Я. Г., Магнитные свойства и строение вещества, М., 1955; В о не о в с к и и С. В., Магнетизм, М., 1971; Scott G., Review of gyromaSnetic ratio experiments, "Reviews of Modern Physics", 1962, v. 34, № 1, p. 102. P. 3. Левитин.

МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ, гиромагнитное отношение, отношение магнитного момента элементарных частиц (и состоящих из них систем - атомов, молекул, атомных ядер и т. д.) к их моменту количества движения (механическому моменту). Для каждой элементарной частицы, обладающей отличным от нуля ме-ханич. моментом - спином, М. о. имеет определённое значение. Значения М. о. для различных состояний атомной системы определяются по формуле у = gуо, где yо - единица М. о., g - Ланде множитель. В этом случае за единицу М. о. принимают его величину для орбитального движения электрона в атоме: -е/2тес, где е - величина элементарного электрического заряда, те - масса электрона, с - скорость света. В случае ядер за единицу М. о. принимают аналогичную величину для протона в ядре: е/2mрс (тр - масса протона).

Величина М. о. определяет действие магнитного поля на систему, обладающую магнитным моментом. Согласно клас-сич. теории, магнитный момент во внешнем магнитном поле напряжённости Н совершает прецессию - равномерно вращается вокруг направления Н, сохраняя определённый угол наклона, с угловой скоростью w = - у * Н. В частном случае, когда магнитный момент обусловлен орбитальным движением электронов, получается Лармора прецессия. Согласно квантовой теории, масштаб магнитного расщепления уровней энергии в магнитном поле (см. Зеемана эффект) определяется М. о.; он равен уhН = gуоhН (h - Планка постоянная). М. А. Елъяшевич.

МАГНИТООПТИКА, магнетооптика, раздел физики, в к-ром изучаются изменения оптич. свойств сред под действием магнитного поля и обусловливающие эти изменения особенности взаимодействия оптического излучения (света) с помещённым в поле веществом.

Магнитное поле, как и всякое векторное поле, выделяет в пространстве определённое направление; поле в среде придаёт этой среде дополнит, анизотропию, в частности оптическую анизотропию. (Своеобразие симметрии, к-рой обладает магнитное поле, заключается в том, что его напряжённость Н и магнитная индукция В - не просто векторы, но осевые векторы.) Энергия атома (молекулы, иона) среды начинает зависеть от взаимного направления поля и магнитного момента атома; в результате уровни энергии атома расщепляются (иначе гово-

рят, что поле снимает вырождение уровней). Соответственно, расщепляются спектральные линии оптич. переходов между уровнями (см. также Атом, Излучение, Молекула). В этом состоит один из эффектов М.- Зеемана эффект. Поляризация зеемановских компонент ("отщеплённых" линий) различна (см. Поляризация света), поэтому в веществе, помещённом в магнитное поле, поглощение таких же компонент проходящего света (обратный эффект Зеемана) различно в зависимости от состояния их поляризации. Так, при распространении монохроматического света вдоль поля (продольном эффекте Зеемана) его право- и левоциркулярно поляризованные составляющие поглощаются по-разному (т. н. магнитный круговой дихроиз м), а при распространении света поперёк поля (поперечном эффекте Зеемана) имеет место магнитный линейный дихроизм, т. е. разное поглощение составляющих, линейно-поляризованных параллельно и перпендикулярно магнитному полю. Эти поляризационные эффекты проявляют сложную зависимость от длины волны излучения (сложный спектральный ход), знание к-рой позволяет определить величину и характер зеемановского расщепления в тех случаях, когда оно много меньше ширины спектральных линий. (Аналогичные эффекты наблюдаются в люминесценции. )

Расщепление спектральных линий влечёт за собой дополнит, расщепление дисперсионных кривых, характеризующих зависимость показателя преломления среды от длины волны излучения (ем. Дисперсия света, Преломление света). В результате при продольном (по полю) распространении показатели преломления для света с правой и левой круговыми поляризациями становятся различными (магнитное циркулярное двойное лучепреломление), а линейно-поляризованный монохроматич. свет, проходя через среду, испытывает вращение плоскости поляризации. Последнее явление наз. Фарадея эффектом. Вблизи линии поглощения ("скачка" на дисперсионной кривой) фа-радеевское вращение проявляет характерную немонотонную зависимость от длины волны - эффект Макалузо - Корбино. При поперечном относительно магнитного поля распространении света различие показателей преломления для линейных поляризаций приводит к линейному магнитному двойному лучепреломлению, известному как Коттона - Мутона эффект (или эффект Фохта).

Изучение и использование всех этих эффектов входит в круг проблем совр. М.

Оптич. анизотропия среды в магнитном поле проявляется также и при отражении света от её поверхности. При таком отражении происходит изменение поляризации отражённого света, характер и степень к-рого зависят от взаимного расположения поверхности, плоскости поляризации падающего света и вектора намагниченности. Этот эффект наблюдается в первую очередь для ферромагнетиков и носит назв. магнитооптич. Керра эффекта.

М. твёрдого тела интенсивно развивалась в 60-70-е гг. 20 в. Особенно это относится к М. полупроводников и таких магнитоупорядоченных кристаллов, как ферриты и антиферромагнетики.

Одно из осн. магнитооптич. явлений в полупроводниках состоит в появлении (при помещении их в магнитное поле) дискретного спектра поглощения оптич. излучения за краем сплошного поглощения, соответствующего оптич. переходу между зоной проводимости и валентной зоной (см. Полупроводники, Твёрдое тело). Эти т. н. осцилляции коэфф. поглощения, или осцилляции магнитопоглощения, обусловлены специфич. "расщеплением" в магнитном поле указанных зон на системы подзон - подзон Ландау. Оптич. переходы между подзонами и ответственны за дискретные линии поглощения. Возникновение подзон Ландау вызвано тем, что электроны проводимости и дырки в магнитном поле начинают совершать орбитальные движения в плоскости, перпендикулярной полю. Энергия такого движения может изменяться лишь скачкообразно (дискретно) - отсюда дискретность оптич. переходов. Эффект осцилляции магнитопоглощения широко используется для определения параметров зонной структуры полупроводников. С ним связаны и т. н. междузонные эффекты Фарадея и Фохта в полупроводниках.

Подзоны Ландау, в свою очередь, расщепляются в магнитном поле вследствие того, что электрон обладает собственным моментом количества движения - спином. При определённых условиях наблюдается вынужденное рассеяние света на электронах в полупроводнике с переворотом спина относительно магнитного поля. При таком процессе энергия рассеиваемого фотона изменяется на величину спинового расщепления подзоны, к-рое для нек-рых полупроводников весьма велико. На этом эффекте основано плавное изменение частоты излучения мощных лазеров и создан светосильный инфракрасный спектрометр сверхвысокого разрешения.

Большой раздел М. полупроводников составляет изучение зеемановского расщепления уровней энергии мелких водородоподобных примесей и экситонов (см. также Квазичастицы). Наблюдение магнитопоглощения и отражения инфракрасного излучения в узкозонных полупроводниках позволяет исследовать коллективные колебания электронной плазмы (см. Плазма твёрдых тел) и её взаимодействие с фононами.

В прозрачных ферритах и антиферромагнетиках магнитооптич. методы применяют для изучения спектра спиновых волн, экситонов, примесных уровней энергии и пр. В отличие от диамагнетиков и парамагнетиков, но взаимодействии света с магнитоупорядоченными средами гл. роль играют не внешние поля, а внутренние магнитные поля этих сред (их напряжённости достигают 105 - 106 э), к-рые определяют спонтанную намагниченность (подрешёток или кристалла в целом) и её ориентацию в кристалле. Магнитооптич. свойства прозрачных ферритов и антиферромагнетиков могут быть использованы в системах управления лазерным лучом (напр., для создания модуляторов света; см. Модуляция света) и для оптич. записи и считывания информации, особенно в электронно-вычислительных машинах.

Создание лазеров привело к обнаружению новых магнитооптич. эффектов, проявляющихся при больших интенсивно-стях светового потока. Показано, в частнести, что поляризованный по кругу свет, проходя через прозрачную среду, действует как эффективное магнитное поле и вызывает появление намагниченности среды (т. н. обратный эффект Фарадея).

В тесной связи с магнитооптич. явлениями находятся явления оптич. ориентации атомов, спинов электронов и ядер в кристаллах, циклотронный резонанс, электронный парамагнитный резонанс и др. Магнитооптич. методы используются при исследовании квантовых состояний, ответственных за оптич. переходы, физико-химич. структуры вещества, взаимодействий между атомами, молекулами и ионами в основном и возбуждённом состояниях, электронной структуры металлов и полупроводников, фазовых переходов и пр.

Лит.: Борн М., Оптика, пер. с нем., Хар., 1937; Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Старостин Н. В., ФеофиловП.П., Магнитная циркулярная анизотропия в кристаллах, "Успехи физических наук", 1969, т. 97, в. 4; Smith S. D., Magneto-Optics in crystals, в кн.: Encyclopedia of Physics (Handbuch der Physik), v. 25, pt. 2a, В. -[а. о.], 1967. В. С. Запасский, Б. П. Захарченя.

МАГНИТОПРИВОД, компонент магнитной цепи, предназначенный для локализации потока магнитной индукции. Для этого М. изготавливают из материалов с высокой магнитной проницаемостью. М. являются сердечники электромагнитов, трансформаторов, электромагнитных реле, механизмов электроизмерит. приборов, статоров и роторов электрич. машин и др. Материал и конструктивное оформление определяются назначением и условиями работы устройства.

МАГНИТОРАДИОЛА, радиотехнический а